電容有通交隔直的特性，簡單來說，就是給電容施加直流恒定的電壓，電容回路中電流將為0A，但若給電容施加交變電壓，它就流過交變電流。
那電容為什么會有這樣的特性呢？答案就在于電容的結構！
就電容的構成原理來說，電容器都是由兩塊中間絕緣的金屬板組成，中間的絕緣可以是不同的介質，如空氣、云母、絕緣紙等。也正是由于兩金屬板中間絕緣，所以金屬板上的電荷不能“前進”，在電路中就表現為單向流動的直流電無法通過，這就是所謂的隔直。
電容的“隔直”很容易理解，難以理解的是它的“通交”。電容極板上的電荷量q與它極板間的電壓u成正比，這個比例系數就是電容C，即q=Cu。一般電容的C都是常數，是固定不變的，這就意味著，電壓u的變化，會同步引起電荷q的變化。
當電壓不變時，電容極板上的電荷也不變，且這些電荷前路不通（前面是絕緣介質），后背受力（電壓對應的電場力），它們不會四處移動，只能聚集在極板上。
一旦給電容通以交流電，此時的電壓大小和方向都不斷變化，顯然電荷也會變化，接下來就讓我給大家講一下其具體過程。
我們以正弦交流電路為例，如下圖1所示，電壓波形為正弦波，波形的正半軸部分電壓大于零，表示電容電壓實際方向為左正右負，負半軸部分電壓小于零，表示電容電壓實際方向為左負右正。
圖1
橫軸為時間軸，小黃點為時刻點，它隨時間沿波形向右移動，例如圖1中小黃點正處于波形正半軸部分，表明電容電壓此時方向為左正右負，且電壓值在變小。由于電壓在變小，所以極板上的電荷量也在變少。換言之，極板上的電荷在不斷往外走，由于電荷前路不通，所以這些電荷就只能沿線路往回走。顯然，這些定向移動的電荷就形成了電流，此時的電流方向根據正電荷的移動方向判斷為從左到右（沿著電源）。
圖2
直到小黃點一到零點，如圖2所示，此時電壓值為零，極板上電荷為零，下一瞬間，小黃點將來到電壓波形的負半軸部分，說明電容電壓的實際方向將變成左負右正。
隨著時間的推移，小黃點繼續(xù)前進，來到電壓波形的負半軸部分，如下圖3所示。小黃點在負半軸部分，表明電容電壓實際方向為左負右正，且在變大（絕對值），這意味著電容極板上的電荷量將增加。電荷量的增加是靠電荷的移動形成的，例如正電荷沿電壓正極往極板上移動，使正極板上的正電荷不斷堆積。電荷的移動又形成電流，方向依然是從左到右（沿著電源）。
圖3
當小黃點來到負半軸部分的另一邊，如下圖4所示，此時電容電壓實際方向不變，但電壓在變小（絕對值），所以極板上的電荷量也在變少。換句話說，就是此時正電荷要從極板上離開，和圖3相比較，區(qū)別在于電流的方向改變了。
圖4
依此類推，電壓的正負、變化趨勢（變大或變。┒紩痣姾闪康淖兓，而電荷量的變化必定會形成電流，這就是所謂的“通交”。電流的方向和大小也隨時間變化去，其實，電流的波形也是正弦波。
綜上所述，電容的“通交”并不是電荷沿整個回路流通，而且沿著電路中除絕緣介質外的其余部分作往返運動。
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